SA Circuito oscillatorio. Circuito oscillatorio. Oscillazioni elettromagnetiche libere. Conversione di energia in un circuito oscillatorio. La formula di Thompson Dalla prefazione dell'ex capo dei servizi segreti britannici Basil Thomson

"Oscillazioni smorzate" - 26.1. Oscillazioni meccaniche smorzate libere; 26.2. fattore di smorzamento e decremento logaritmico dello smorzamento; 26.26. auto-oscillazioni; Oggi: sabato 6 agosto 2011 Lezione 26. Fig. 26.1.

"Oscillazione armonica" - Il metodo del battito viene utilizzato per l'accordatura strumenti musicali, analisi dell'udito, ecc. Figura 4. Visualizza le fluttuazioni. (2.2.4). ?1 è la fase della 1a oscillazione. - L'oscillazione risultante, anch'essa armonica, con una frequenza?: la proiezione del moto circolare sull'asse y, produce anche un'oscillazione armonica. Figura 3

"Frequenza di oscillazione" - Riflessione del suono. Velocità del suono in vari mezzi, m/s (a t = 20°C). Le vibrazioni meccaniche con una frequenza inferiore a 20 Hz sono chiamate infrasuoni. Comprendere il suono come un fenomeno. Obiettivi del progetto. Sorgenti sonore. La velocità del suono dipende dalle proprietà del mezzo in cui il suono si propaga. Cosa determina il timbro di un suono?

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"Risonanza meccanica" - Ampiezza delle oscillazioni forzate. Istituto scolastico statale Gymnasium n. 363 del distretto di Frunzensky. Il ruolo distruttivo dei ponti di risonanza. Risonanza nella tecnologia. Tommaso Giovani. 1. Basi fisiche della risonanza Vibrazioni forzate. Frequenzimetro meccanico ad ancia - un dispositivo per misurare la frequenza delle vibrazioni.

Ci sono 10 presentazioni in totale nell'argomento

Se un'onda elettromagnetica piana monocromatica è incidente su una particella libera con carica e massa , allora la particella subisce un'accelerazione e, quindi, irradia. La direzione della radiazione non coincide con la direzione dell'onda incidente, mentre la sua frequenza durante il moto non relativistico coincide con la frequenza del campo incidente. Nel complesso, questo effetto può essere considerato come una dispersione della radiazione incidente.

Il valore istantaneo della potenza di radiazione per una particella con una carica in moto non relativistico è determinato dalla formula di Larmor (14.21):

dove è l'angolo tra la direzione di osservazione e l'accelerazione. L'accelerazione è dovuta all'azione del piano in caduta Onda elettromagnetica. Indicando il vettore d'onda come k e il vettore di polarizzazione come

attraverso , scriviamo il campo elettrico dell'onda nella forma

Secondo l'equazione del moto non relativistica, l'accelerazione è

(14.99)

Se assumiamo che lo spostamento di carica nel periodo di oscillazione sia molto inferiore alla lunghezza d'onda, allora il quadrato dell'accelerazione mediato nel tempo sarà uguale a.In questo caso, la potenza media irradiata per unità di angolo solido è uguale a

Poiché il fenomeno descritto è più semplicemente considerato come scattering, è conveniente introdurre la sezione d'urto di scattering differenziale effettiva, definendola come segue:

Il flusso di energia dell'onda incidente è determinato dal valore medio temporale del vettore di Poynting per un'onda piana, cioè uguale a . Quindi, secondo (14.100), per la sezione d'urto effettiva differenziale, scattering, otteniamo

Se l'onda incidente si propaga nella direzione dell'asse e il vettore di polarizzazione forma un angolo con l'asse come mostrato in Fig. 14.12, allora la distribuzione angolare è determinata dal fattore

Per la radiazione incidente non polarizzata, lo scattering differenziale si ottiene calcolando la media sull'angolo , che porta alla relazione

Questa è la cosiddetta formula di Thomson per la diffusione gratuita della radiazione incidente. Descrive la dispersione dei raggi X da parte di elettroni o raggi y da parte di protoni. Angolare

la distribuzione della radiazione è mostrata in Fig. 14.13 (curva continua). Per la sezione d'urto di scattering totale effettiva, la cosiddetta sezione d'urto di scattering Thomson, otteniamo

Per gli elettroni. La quantità cm, che ha la dimensione della lunghezza, è comunemente chiamata raggio classico dell'elettrone, poiché una distribuzione di carica uniforme uguale alla carica dell'elettrone deve avere un raggio di un ordine tale che la propria energia elettrostatica sia uguale alla massa a riposo dell'elettrone (vedi Cap. 17).

Il classico risultato di Thomson è valido solo alle basse frequenze. Se la frequenza ω diventa confrontabile con il valore , cioè se l'energia del fotone è paragonabile o supera l'energia a riposo, gli effetti della meccanica quantistica iniziano ad avere un effetto significativo. È anche possibile un'altra interpretazione di questo criterio: gli effetti quantistici possono essere previsti quando la lunghezza d'onda della radiazione diventa paragonabile o inferiore alla lunghezza d'onda Compton della particella Alle alte frequenze, la distribuzione angolare della radiazione è più concentrata nella direzione dell'onda incidente , come mostrato dalle curve tratteggiate in Fig. 14.13; in questo caso, tuttavia, la sezione d'urto di radiazione per l'angolo zero coincide sempre con quella determinata dalla formula di Thomson.

La sezione trasversale di diffusione totale risulta essere inferiore alla sezione trasversale di diffusione di Thomson (14.105). Questo è il cosiddetto scattering Compton. Per gli elettroni, è descritto dalla formula di Klein-Nishina. Qui diamo come riferimento le espressioni asintotiche

sezione d'urto di scattering totale, determinata dalla formula di Klein-Nishina.

Il dispositivo principale che determina la frequenza di funzionamento di qualsiasi alternatore è un circuito oscillatorio. Il circuito oscillatorio (Fig. 1) è costituito da un induttore l(considerare il caso ideale quando la bobina non ha resistenza ohmica) e il condensatore C e si chiama chiuso. La caratteristica di una bobina è la sua induttanza, è indicata l ed è misurato in Henry (H), il condensatore è caratterizzato dalla capacità C, che si misura in farad (F).

Lascia che il condensatore sia caricato al momento iniziale (Fig. 1) in modo che una delle sue piastre abbia una carica + Q 0, e dall'altro - carica - Q 0. In questo caso, si forma un campo elettrico tra le piastre del condensatore, che ha un'energia

dove è la tensione di ampiezza (massima) o la differenza di potenziale attraverso le piastre del condensatore.

Dopo che il circuito è stato chiuso, il condensatore inizia a scaricarsi e il circuito si spegne elettricità(Fig. 2), il cui valore aumenta da zero al valore massimo. Poiché nel circuito scorre una corrente alternata, nella bobina viene indotto un EMF di autoinduzione, che impedisce la scarica del condensatore. Pertanto, il processo di scarica del condensatore non avviene istantaneamente, ma gradualmente. In ogni momento, la differenza di potenziale tra le piastre del condensatore

(dove è la carica del condensatore in un dato momento) è uguale alla differenza di potenziale attraverso la bobina, cioè uguale ad autoinduzione fem

Fig. 1	Fig.2

Quando il condensatore è completamente scarico e , la corrente nella bobina raggiungerà il suo valore massimo (Fig. 3). Induzione campo magnetico anche la bobina in questo momento è massima e l'energia del campo magnetico sarà uguale a

Quindi la forza attuale inizia a diminuire e la carica si accumula sulle piastre del condensatore (Fig. 4). Quando la corrente scende a zero, la carica del condensatore raggiunge il suo valore massimo. Q 0 , ma la piastra, precedentemente caricata positivamente, sarà ora caricata negativamente (Fig. 5). Quindi il condensatore ricomincia a scaricarsi e la corrente nel circuito scorrerà nella direzione opposta.

Quindi il processo di carica che scorre da una piastra del condensatore all'altra attraverso l'induttore viene ripetuto ancora e ancora. Dicono che nel circuito si verificano oscillazioni elettromagnetiche. Questo processo è associato non solo alle fluttuazioni dell'entità della carica e della tensione sul condensatore, all'intensità della corrente nella bobina, ma anche al trasferimento di energia dal campo elettrico al campo magnetico e viceversa.

Fig.3	Fig.4

La ricarica del condensatore alla massima tensione avverrà solo quando non vi è alcuna perdita di energia nel circuito oscillatorio. Un tale circuito è chiamato ideale.

Nei circuiti reali si verificano le seguenti perdite di energia:

1) perdite di calore, perché R ¹ 0;

2) perdite nel dielettrico del condensatore;

3) perdite per isteresi nel nucleo della bobina;

4) perdite di radiazioni, ecc. Se trascuriamo queste perdite di energia, allora possiamo scrivere che, ad es.

Si chiamano oscillazioni che si verificano in un circuito oscillatorio ideale in cui questa condizione è soddisfatta libero, o possedere, oscillazioni del contorno.

In questo caso, la tensione u(e carica Q) sul condensatore varia secondo la legge armonica:

dove n è la frequenza naturale del circuito oscillatorio, w 0 = 2pn è la frequenza naturale (circolare) del circuito oscillatorio. La frequenza delle oscillazioni elettromagnetiche nel circuito è definita come

Periodo T- si determina il tempo durante il quale avviene un'oscillazione completa della tensione ai capi del condensatore e della corrente nel circuito La formula di Thomson

Anche l'intensità della corrente nel circuito cambia in base alla legge armonica, ma è in ritardo rispetto alla tensione in fase di . Pertanto, la dipendenza della forza attuale nel circuito dal tempo avrà la forma

La figura 6 mostra i grafici delle variazioni di tensione u sul condensatore e sulla corrente io in una bobina per un circuito oscillatorio ideale.

In un circuito reale, l'energia diminuirà ad ogni oscillazione. Le ampiezze della tensione sul condensatore e la corrente nel circuito diminuiranno, tali oscillazioni sono chiamate smorzate. Non possono essere utilizzati nei generatori principali, perché il dispositivo funzionerà al meglio in modalità pulsata.

Fig.5	Fig.6

Per ottenere oscillazioni non smorzate, è necessario compensare le perdite di energia a un'ampia varietà di frequenze operative dei dispositivi, compresi quelli utilizzati in medicina.

Formula Thomson:

Il periodo delle oscillazioni elettromagnetiche in un circuito oscillatorio ideale (cioè in un tale circuito dove non c'è perdita di energia) dipende dall'induttanza della bobina e dalla capacità del condensatore e si trova secondo la formula ottenuta per la prima volta nel 1853 dal Lo scienziato inglese William Thomson:

La frequenza è correlata al periodo da una dipendenza inversamente proporzionale ν = 1/Т.

Per applicazione praticaè importante ottenere oscillazioni elettromagnetiche non smorzate, e per questo è necessario rifornire di elettricità il circuito oscillatorio per compensare le perdite.

Per ottenere oscillazioni elettromagnetiche non smorzate, viene utilizzato un generatore di oscillazioni non smorzato, che è un esempio di sistema auto oscillante.

Vedi sotto "Vibrazioni elettriche forzate"

OSCILLAZIONI ELETTROMAGNETICHE LIBERE NEL CIRCUITO

CONVERSIONE DELL'ENERGIA IN UN CIRCUITO OSCILLANTE

Vedi sopra "Circuito di oscillazione"

FREQUENZA NATURALE NEL LOOP

Vedi sopra "Circuito di oscillazione"

OSCILLAZIONI ELETTRICHE FORZATE

AGGIUNGERE ESEMPI DI SCHEMI

Se in un circuito che include l'induttanza L e la capacità C, il condensatore viene in qualche modo caricato (ad esempio, collegando brevemente una fonte di alimentazione), si verificheranno oscillazioni periodiche smorzate:

u = Umax sin(ω0t + φ) e-αt

ω0 = (Frequenza di oscillazione naturale del circuito)

Per garantire oscillazioni non smorzate, il generatore deve necessariamente includere un elemento in grado di collegare nel tempo il circuito alla fonte di alimentazione: una chiave o un amplificatore.

Affinché questa chiave o amplificatore si apra solo al momento giusto, è necessario Risposta dal circuito all'ingresso di controllo dell'amplificatore.

Un generatore di tensione sinusoidale di tipo LC deve avere tre componenti principali:

circuito risonante

Amplificatore o chiave (su una valvola a vuoto, transistor o altro elemento)

Risposta

Considera il funzionamento di un tale generatore.

Se il condensatore C è carico e viene ricaricato attraverso l'induttanza L in modo tale che la corrente nel circuito scorra in senso antiorario, allora e si verifica nell'avvolgimento che ha un collegamento induttivo con il circuito. d.s., bloccando il transistor T. Il circuito è scollegato dalla fonte di alimentazione.

Nel semiciclo successivo, quando si verifica la carica inversa del condensatore, viene indotta una fem nell'avvolgimento di accoppiamento. di un altro segno e il transistor si apre leggermente, la corrente dalla fonte di alimentazione passa nel circuito, ricaricando il condensatore.

Se la quantità di energia fornita al circuito è inferiore alle perdite in esso contenute, il processo inizierà a decadere, anche se più lentamente che in assenza di un amplificatore.

Con lo stesso rifornimento e consumo di energia, le oscillazioni non sono smorzate e se il rifornimento del circuito supera le perdite in esso contenute, le oscillazioni diventano divergenti.

Il seguente metodo viene solitamente utilizzato per creare un carattere non smorzato delle oscillazioni: a piccole ampiezze di oscillazioni nel circuito, viene fornita una tale corrente di collettore del transistor in cui il rifornimento di energia supera il suo consumo. Di conseguenza, le ampiezze di oscillazione aumentano e la corrente del collettore raggiunge il valore della corrente di saturazione. Un ulteriore aumento della corrente di base non porta ad un aumento della corrente di collettore, e quindi l'aumento dell'ampiezza di oscillazione si interrompe.

CORRENTE ELETTRICA AC

GENERATORE AC (classe ac.11. p.131)

EMF di un telaio rotante nel campo

Alternatore.

In un conduttore che si muove in un campo magnetico costante, viene generato un campo elettrico, si verifica un EMF di induzione.

L'elemento principale del generatore è un telaio rotante in un campo magnetico da un motore meccanico esterno.

Troviamo l'EMF indotto in un frame di dimensione a x b, rotante con frequenza angolare ω in un campo magnetico con induzione B.

Sia nella posizione iniziale l'angolo α tra il vettore di induzione magnetica B e il vettore dell'area del frame S zero. In questa posizione non si verifica alcuna separazione di carica.

Nella metà destra del frame, il vettore velocità è co-diretto al vettore di induzione e nella metà sinistra è opposto ad esso. Pertanto, la forza di Lorentz che agisce sulle cariche nel frame è zero

Quando il telaio viene ruotato di un angolo di 90°, le cariche vengono separate ai lati del telaio sotto l'azione della forza di Lorentz. Ai lati del frame 1 e 3, si verifica la stessa fem di induzione:

εi1 = εi3 = υBb

La separazione delle cariche nei lati 2 e 4 è insignificante, e quindi la fem di induzione che ne deriva può essere trascurata.

Tenendo conto del fatto che υ = ω a/2, l'EMF totale indotto nel frame:

εi = 2 εi1 = ωB∆S

L'EMF indotto nel frame può essere trovato dalla legge di Faraday dell'induzione elettromagnetica. Il flusso magnetico attraverso l'area del telaio rotante cambia nel tempo a seconda dell'angolo di rotazione φ = wt tra le linee di induzione magnetica e il vettore dell'area.

Quando l'anello ruota con una frequenza n, l'angolo j cambia secondo la legge j = 2πnt e l'espressione per il flusso assume la forma:

Φ = BDS cos(wt) = BDS cos(2πnt)

Secondo la legge di Faraday, i cambiamenti nel flusso magnetico creano una fem di induzione uguale a meno la velocità di variazione del flusso:

εi = - dΦ/dt = -Φ' = BSω sin(ωt) = εmax sin(wt) .

dove εmax = wBDS è il massimo EMF indotto nel frame

Pertanto, la variazione dell'EMF di induzione avverrà secondo una legge armonica.

Se, con l'aiuto di collettori rotanti e spazzole che scorrono lungo di essi, colleghiamo le estremità della bobina con un circuito elettrico, allora sotto l'azione dell'EMF di induzione, che cambia nel tempo secondo una legge armonica, oscillazioni elettriche forzate del la forza di corrente - corrente alternata - si verificherà nel circuito elettrico.

In pratica, un EMF sinusoidale viene eccitato non ruotando una bobina in un campo magnetico, ma ruotando un magnete o un elettromagnete (rotore) all'interno dello statore - avvolgimenti stazionari avvolti su nuclei di acciaio.

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Lezione n. 48-169 Circuito oscillatorio. Oscillazioni elettromagnetiche libere. Conversione di energia in un circuito oscillatorio. Formula Thompson.fluttuazioni- movimenti o stati che si ripetono nel tempo.Vibrazioni elettromagnetiche -Queste sono vibrazioni elettriche ecampi magnetici che resistonoguidato da cambiamenti periodicicarica, corrente e tensione. Un circuito oscillatorio è un sistema costituito da un induttore e un condensatore(Fig. a). Se il condensatore è carico e chiuso alla bobina, la corrente scorrerà attraverso la bobina (Fig. b). Quando il condensatore è scarico, la corrente nel circuito non si interrompe a causa dell'autoinduzione nella bobina. La corrente di induzione, secondo la regola di Lenz, scorrerà nella stessa direzione e ricaricherà il condensatore (Fig. c). La corrente in questa direzione si fermerà e il processo si ripeterà nella direzione opposta (Fig. G).

In questo modo, nell'esitazionecircuitooscillazioni elettromagnetiche diata causa della conversione dell'energiacampo elettrico della condensaRA( noi e =
) nell'energia del campo magnetico della bobina con la corrente(W M =
), e viceversa.

Le oscillazioni armoniche sono variazioni periodiche di una grandezza fisica dipendenti dal tempo, che avvengono secondo la legge del seno o del coseno.

L'equazione che descrive le oscillazioni elettromagnetiche libere assume la forma

q "= - ω 0 2 q (q" è la derivata seconda.

Le principali caratteristiche del moto oscillatorio:

Il periodo di oscillazione è il periodo di tempo minimo T, trascorso il quale il processo si ripete completamente.

Ampiezza delle oscillazioni armoniche - modulo il valore più grande importo fluttuante.

Conoscendo il periodo, puoi determinare la frequenza delle oscillazioni, ovvero il numero di oscillazioni per unità di tempo, ad esempio al secondo. Se si verifica un'oscillazione nel tempo T, il numero di oscillazioni in 1 s ν è determinato come segue: ν = 1/T.

Ricordiamo che nel Sistema Internazionale di Unità (SI), la frequenza di oscillazione è uguale a uno se si verifica un'oscillazione in 1 s. L'unità di frequenza è chiamata hertz (abbreviato in Hz) dal fisico tedesco Heinrich Hertz.

Dopo un periodo di tempo pari al periodo T, cioè, quando l'argomento coseno aumenta di ω 0 T, il valore della carica viene ripetuto e il coseno assume lo stesso valore. Dal corso di matematica è noto che il periodo minimo del coseno è 2n. Pertanto, ω 0 T=2π, donde ω 0 = =2πν Quindi, la quantità ω 0 - questo è il numero di oscillazioni, ma non per 1 s, ma per 2n s. È chiamato ciclico o frequenza circolare.

Viene chiamata la frequenza delle vibrazioni libere frequenza naturale del vibrazionalesistemi. Spesso in quanto segue, per brevità, ci riferiremo alla frequenza ciclica semplicemente come frequenza. Distinguere la frequenza ciclica ω 0 sulla frequenza ν è possibile mediante notazione.

Per analogia con la soluzione equazione differenziale per un sistema oscillatorio meccanico frequenza ciclica dell'elettrico liberofluttuazioniè: ω 0 =

Il periodo di oscillazioni libere nel circuito è pari a: T= =2π
- Formula Thomson.

La fase delle oscillazioni (dalla parola greca phasis - l'apparenza, lo stadio di sviluppo di un fenomeno) è il valore di φ, che è sotto il segno di coseno o seno. La fase è espressa in unità angolari - radianti. La fase determina in qualsiasi momento lo stato del sistema oscillatorio ad una data ampiezza.

Oscillazioni con le stesse ampiezze e frequenze possono differire l'una dall'altra in fasi.

Poiché ω 0 = , allora φ= ω 0 T=2π. Il rapporto mostra quale parte del periodo è trascorsa dal momento in cui sono iniziate le oscillazioni. Qualsiasi valore di tempo espresso in frazioni di periodo corrisponde a un valore di fase espresso in radianti. Quindi, dopo il tempo t= (trimestre) φ= , dopo la metà del periodo φ \u003d π, dopo l'intero periodo φ \u003d 2π, ecc. Puoi tracciare la dipendenza

carica non dal tempo, ma dalla fase. La figura mostra la stessa onda coseno della precedente, ma tracciata sull'asse orizzontale anziché sul tempo

diversi valori di fase φ.

Corrispondenza tra grandezze meccaniche ed elettriche nei processi oscillatori

Grandezze meccaniche

Compiti.

942(932). La carica iniziale riportata al condensatore del circuito oscillatorio è stata ridotta di 2 volte. Quante volte sono cambiati: a) ampiezza della tensione; b) ampiezza della corrente;

c) l'energia totale del campo elettrico del condensatore e del campo magnetico della bobina?

943(933). Con un aumento della tensione sul condensatore del circuito oscillatorio di 20 V, l'ampiezza dell'intensità della corrente è aumentata di 2 volte. Trova lo stress iniziale.

945(935). Il circuito oscillatorio è costituito da un condensatore con una capacità di C = 400 pF e una bobina di induttanza l = 10 mH. Trova l'ampiezza delle oscillazioni correnti I T , se l'ampiezza delle fluttuazioni di tensione U T = 500 V.

952(942). Dopo che ora (in frazioni del periodo t / T) sul condensatore del circuito oscillatorio per la prima volta ci sarà una carica pari alla metà del valore dell'ampiezza?

957(947). Quale bobina di induttanza dovrebbe essere inclusa nel circuito oscillatorio per ottenere una frequenza di oscillazione libera di 10 MHz con una capacità del condensatore di 50 pF?

Circuito oscillatorio. Il periodo di oscillazioni libere.

1. Dopo che il condensatore del circuito oscillatorio è stato caricato q \u003d 10 -5 C, nel circuito sono apparse oscillazioni smorzate. Quanto calore verrà rilasciato nel circuito quando le oscillazioni al suo interno saranno completamente smorzate? Capacità del condensatore C \u003d 0,01 μF.

2. Il circuito oscillatorio è costituito da un condensatore da 400nF e da un induttore da 9µH. Qual è il periodo di oscillazione naturale del circuito?

3. Quale induttanza dovrebbe essere inclusa nel circuito oscillatorio per ottenere un periodo di oscillazione naturale di 2∙ 10 -6 s con una capacità di 100pF.

4. Confronta le tariffe primaverili k1/k2 di due pendoli con pesi rispettivamente di 200g e 400g, se i periodi delle loro oscillazioni sono uguali.

5. Sotto l'azione di un carico sospeso immobile sulla molla, il suo allungamento era di 6,4 cm. Quindi il carico è stato tirato e rilasciato, a seguito del quale ha iniziato a oscillare. Determina il periodo di queste oscillazioni.

6. Un carico è stato sospeso alla molla, è stato portato fuori equilibrio e rilasciato. Il carico ha iniziato ad oscillare con un periodo di 0,5 s. Determinare l'allungamento della molla dopo l'arresto dell'oscillazione. La massa della molla viene ignorata.

7. Allo stesso tempo, un pendolo matematico fa 25 oscillazioni e l'altro 15. Trova la loro lunghezza se uno di essi è 10 cm più corto dell'altro.8. Il circuito oscillatorio è costituito da un condensatore da 10 mF e un induttore da 100 mH. Trova l'ampiezza delle fluttuazioni di tensione se l'ampiezza delle fluttuazioni di corrente è 0,1 A9. L'induttanza della bobina del circuito oscillatorio è 0,5 mH. È necessario sintonizzare questo circuito su una frequenza di 1 MHz. Quale dovrebbe essere la capacità del condensatore in questo circuito?

Domande d'esame:

1. Quale delle seguenti espressioni determina il periodo di oscillazioni libere in un circuito oscillatorio? UN.; B.
; V.
; G.
; D. 2.

2. Quale delle seguenti espressioni determina la frequenza ciclica delle oscillazioni libere in un circuito oscillatorio? A.B.
V.
G.
D. 2π

3. La figura mostra un grafico della dipendenza della coordinata X di un corpo che effettua oscillazioni armoniche lungo l'asse x dal tempo. Qual è il periodo di oscillazione del corpo?

A. 1 s; B. 2 s; B. 3 sec . D. 4 pag.

4. La figura mostra il profilo d'onda in un determinato momento. Qual è la sua lunghezza?

A. 0,1 m B. 0,2 m C. 2 m D. 4 m D. 5 m.
5. La figura mostra un grafico della dipendenza della corrente attraverso la bobina del circuito oscillatorio dal tempo. Qual è il periodo di oscillazione attuale? R. 0,4 s. B. 0,3 s. B. 0,2 s. D. 0,1 s.

E. Tra le risposte A-D, non ce n'è una corretta.

6. La figura mostra il profilo dell'onda in un determinato momento. Qual è la sua lunghezza?

A. 0,2 m B. 0,4 m C. 4 m D. 8 m D. 12 m.

7. Le oscillazioni elettriche nel circuito oscillatorio sono date dall'equazione q \u003d 10 -2 ∙ cos 20t (C).

Qual è l'ampiezza delle oscillazioni di carica?

UN . 10 -2 cl. B.cos 20t Cl. B.20t Cl. D.20 Cl. E. Tra le risposte A-D, non ce n'è una corretta.

8. Con oscillazioni armoniche lungo l'asse OX, la coordinata del corpo cambia secondo la legge X=0,2cos(5t+ ). Qual è l'ampiezza delle vibrazioni del corpo?

A. Xm; B. 0,2 m; C. cos(5t+) m; (5t+)m; D.m

9. Frequenza di oscillazione della sorgente d'onda 0,2 s -1 velocità di propagazione dell'onda 10 m/s. Qual è la lunghezza d'onda? A. 0,02 m. B. 2 m. C. 50 m.

D. A seconda delle condizioni del problema, è impossibile determinare la lunghezza d'onda. E. Tra le risposte A-D, non ce n'è una corretta.

10. Lunghezza d'onda 40 m, velocità di propagazione 20 m/s. Qual è la frequenza di oscillazione della sorgente d'onda?

R. 0,5 s -1 . B. 2 s -1 . V. 800 sec -1 .

D. A seconda della condizione del problema, è impossibile determinare la frequenza di oscillazione della sorgente d'onda.

E. Tra le risposte A-D, non ce n'è una corretta.

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